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引言对于高压的静电的消除关于零线是不是大地线的说明：1．结构的区别：零线（N）：从变压器中性点接地后引出主干线。地线（PE）：从变压器中性点接地后引出主干线，根据标准，每间隔20-30米重复接地。2、原理的区别：零线（N）：主要应用于工作回路，零线所产生的电压等于线阻乘以工作回路的电流。由于长距离的传输，零线产生的电压就不可忽视，作为保护人身安全的措施就变得不可靠。地线（PE）：不用于工作回路，只作为保护线。利用大地的“0”电压，当设备外壳发生漏电，电流会迅速流入大地，即使发生PE线有开路的情况，也会从附近的接地体流入大地。于地线和零线的问题楼上有几位讲的有一些道理，但又不完全是那样子的，接地线是系统保护，零线是系统封装。这个问题好从系统设计来讲，接地线和零线都可以作为电流卸载线，它们又有所不同，接地线是系统对地卸载点，零线是系统内部卸载点。一个系统中可以使用放电电阻来卸载，广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包，也可以通过接地来卸载，以三相电为例，广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包，以前国外都是三相五线制，即三相火线、一根零线、一根地线；国内都是三相四线制，即三相火线、一根地线（现在也改为三相五线制），广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包，在企业变电站也是将变压器的次级零线接地。超声诊断仪的供电单元为设备各部分提供直流电源支持。广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包
开关电源内部主要损耗要提高开关电源的效率，就必须分辨和粗略估算各种损耗。开关电源内部的损耗大致可分为四个方面：开关损耗、导通损耗、附加损耗和电阻损耗。这些损耗通常会在有损元器件中同时出现，下面将分别讨论。与功率开关有关的损耗功率开关是典型的开关电源内部主要的两个损耗源之一。损耗基本上可分为两部分：导通损耗和开关损耗。导通损耗是当功率器件已被开通，且驱动和开关波形已经稳定以后，功率开关处于导通状态时的损耗；开关损耗是出现在功率开关被驱动，进入一个新的工作状态，驱动和开关波形处于过渡过程时的损耗。这些阶段和它们的波形见图1。导通损耗可由开关两端电压和电流波形乘积测得。这些波形都近似线性，导通期间的功率损耗由式(1)给出。控制这个损耗的典型方法是使功率开关导通期间的电压降小。要达到这个目的，设计者必须使开关工作在饱和状态。这些条件由式(2a)和式(2b)给出，通过基极或栅极过电流驱动，确保由外部元器件而不是功率开关本身对集电极或漏极电流进行控制。电源开关转换期间的开关损耗就更复杂，既有本身的因素，也有相关元器件的影响。与损耗有关的波形只能通过电压探头接在漏源极(集射极)端的示波器观察得到。广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包一般位于仪器的下部或背侧，如果日常工作中不注重电源部分的保养清洁维护。
磁芯窗口中的磁场的二维效应特别严重，尤其是气隙附近。②采用在三个磁芯柱上都添加气隙的方式。在磁路气隙长度一定的情况下，这种方法由于减小了气隙的尺寸，即每个磁芯柱上气隙长度是中柱单气隙的一半，因此每个气隙的磁势是整个线圈安匝数的一半，气隙磁势的降低减小了气隙的边缘磁通，因此边缘磁通在导体上造成的损耗会有较大减小，但是这种方式会造成较大的外部散漏磁场，这部分磁场虽然不会造成电感的额外涡流损耗，但是会对周围器件产生一定的电磁干扰。③采用分布式气隙的方式，即将中柱的大气隙分割成若干个小气隙，而气隙总长度不变的方式。这种方式会减小气隙边缘磁通，从而对减小电感的涡流损耗有益，但此种磁芯需要特殊加工。④采用均匀分布式气隙。即磁芯中柱使用低磁导率材料，相当于气隙均匀分布在磁芯中，减小了气隙边缘磁通，但是这种方式磁芯需要特殊加工，低磁导率材料在高频时磁芯损耗会比较大，但是这种方式可减小导体的涡流损耗图。气隙放置在中柱上时的磁通分布如图(a)所示，等效气隙放置在中柱和外侧柱时的磁通分布如图(b)所示，磁芯中柱用均匀分布气隙磁芯代替时的磁通分布如图(c)所示，由图可知，(a)中边缘磁场范围较大，(b)中气隙尺寸减小后。
电容充放电时间计算公式设，V0为电容上的初始电压值；V1为电容**终可充到或放到的电压值；Vt为t时刻电容上的电压值。则:Vt=V0+（V1-V0）×[1-exp(-t/RC)]t=RC×Ln[(V1-V0)/(V1-Vt)]例如，电压为E的电池通过R向初值为0的电容C充电,V0=0，V1=E，故充到t时刻电容上的电压为：Vt=E×[1-exp(-t/RC)]再如，初始电压为E的电容C通过R放电,V0=E，V1=0，故放到t时刻电容上的电压为：Vt=E×exp(-t/RC)又如，初值为1/3Vcc的电容C通过R充电，充电终值为Vcc，问充到2/3Vcc需要的时间是多少？V0=Vcc/3，V1=Vcc,Vt=2*Vcc/3，故t=RC×Ln[(1-1/3)/(1-2/3)]=RC×Ln2=注：以上exp()表示以e为底的指数函数；Ln()是e为底的对数函数RC回路充放电时间的推导过程需要用高等数学，简单的方法只要记住RC回路的时间常数τ=R×C，在充电时，每过一个τ的时间，电容器上电压就上升（1-1/e）约等于；放电时相反。如C=10μF，R=10k，则τ=10e-6×10e3=在初始状态Uc=0时，接通电源，则过（1τ）时，电容器上电压Uc为0+（1-0）×，到（2τ）时，Uc为（）×……以此类推，直到t=∞时，Uc=U。放电时同样运用，只是初始状态不同，初始状态Uc=U。进入正题前，我们先来回顾下电容的充放电时间计算公式。由于医疗机构中针对医疗设备的维修管理制度尚不统一、不完善、*有的一些管理制度也未及时修订与补充。
R1//R2)*C使用同样的方法，可以将下图(a)电路等效成(b)的放电电路形式，得到电路的时间常数：t=RC=R1*(C1+C2)用同样的方法，可以将下图(a)电路等效成(b)的放电电路形式，得到电路的时间常数：t=RC=((R1//R3//R4)+R2)*C1对于电路时间常数RC的计算，可以归纳为以下几点：1).如果RC电路中的电源是电压源形式，先把电源“短路”而保留其串联内阻；2).把去掉电源后的电路简化成一个等效电阻R和等效电容C串联的RC放电回路，等效电阻R和等效电容C的乘积就是电路的时间常数；3).如果电路使用的是电流源形式，应把电流源开路而保留它的并联内阻，再按简化电路的方法求出时间常数；4).计算时间常数应注意各个参数的单位，当电阻的单位是“欧姆”，电容的单位是“法拉”时，乘得的时间常数单位才是“秒”。对于在高频工作下的RC电路，由于寄生参数的影响，很难根据电路中各元器件的标称值来计算出时间常数RC，这时，我们可以根据电容的充放电特性来通过曲线方法计算，前面已经介绍过了，电容充电时，经过一个时间常数RC时，电容上的电压等于充电电源电压的，放电时，经过一个时间常数RC时，电容上的电压下降到电源电压的。如上图所示，如通过实验的方法绘出电容的充放电曲线。其次是医疗设备的有些厂商，为了获取更多的商业利润，想方设法、变换窍门。广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包
医疗设备维修的路子就拓宽了，由原来的厂商扩展到第三方。广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包
这种感应电动势是励磁电流存储于关变压器铁心中的磁能量产生的；这种感应电动势对于变压器次级线圈电压输出绕组来说，属于反激式输出。即：全桥式变压器开关电源同时存在正、反激电压输出。反激式电压产生的原因是因为K1和K4或K2和K3接通瞬间变压器初级或次级线圈中的电流初始值不等于零，或磁通的初始值不等于零。实际上，全桥式变压器开关电源的反激式输出电压部分是不能忽略的。全桥式变压器开关电源变压器次级线圈的输出电压应该同时包括两部分，正激输出电压和反激输出电压。因此，图1-47中，当控制开关K1和K4关断，K2和K3接通瞬间，开关变压器次级线圈输出电压应该等于正激电压与反激电压之和。正激电压的计算可由(1-182)式和(1-183)式给出，反激电压的计算可由(1-67)或(1-68)式给出。关于纯电阻负载反激式输出电压的计算，请参考前面《1-5-1．单激式变压器开关电源的工作原理》章节中的相关内容分析，这里不再赘述。根据(1-67)式上式中，[uo]表示开关变压器次级线圈N2绕组输出的反激式电压，[i2]表示开关变压器次级线圈N2绕组输出反激式电压对负载R产生的电流。另外根据(1-183)式求得的结果，开关变压器次级线圈N2绕组产生的正激式输出电压为：。广东史赛克STRYKERL10冷光源更换高压包
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